A rotáció (ahogy a gradiens és a divergencia) a vektoranalízis egyik differenciáloperátora. Mind differenciálgeometriai, mind fizikán belüli alkalmazásaik jelentősek. A rotáció jelentése legszemléletesebb az áramlástanban, ahol azt mutatja meg, hogy örvénylik a folyadék egy kis térfogatban.
Ha egy vektormező rotációja mindenütt nulla, akkor ez a vektormező örvénymentes.
Néhány gyakorlati példa
- A forgószelek egy úgynevezett szem körül örvénylenek. A forgószelet leíró vektormező rotációja nem nullvektor a szemben, és lehet, hogy máshol sem.
- Egy forgó tárcsa pontjainak sebességét leíró vektormező rotációja minden pontban ugyanaz a nullvektortól különböző vektor.
- Egy autópályán, ahol az egyes sávokon különböző sebességgel haladnak az autók, a sávokat elválasztó vonalakon a rotáció szintén nem nullvektor.
Definíció
Az
háromdimenziós vektormező rotációja szintén háromdimenziós vektormező. Jelölése :
, ahol
a nabla operátor, és rot a rotáció függvényszimbóluma. A kereszt egy formális keresztszorzatot jelent, így a rotáció a derékszögű koordináta-rendszerben:
![{\displaystyle {\begin{matrix}\operatorname {rot} :&C^{\infty }(\mathbb {R} ^{3},\mathbb {R} ^{3})&\rightarrow &C^{\infty }(\mathbb {R} ^{3},\mathbb {R} ^{3})\\&{\vec {F}}=\left(F_{x},F_{y},F_{z}\right)&\mapsto &\nabla \times {\vec {F}}\end{matrix}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/dd39addc4374fc970327d6f7dfaac186e3ce6bed)
A keresztszorzat definíciója alapján a rotáció formális determinánsként írható fel:
Gömbi koordinátákkal:
![{\displaystyle \operatorname {rot} {\vec {F}}={\begin{pmatrix}{\frac {1}{r\sin \theta }}\left[{\frac {\partial }{\partial \theta }}\left(F_{\phi }\sin \theta \right)-{\frac {\partial F_{\theta }}{\partial \phi }}\right]\\{\frac {1}{r\sin \theta }}{\frac {\partial F_{r}}{\partial \phi }}-{\frac {1}{r}}{\frac {\partial }{\partial r}}\left(rF_{\phi }\right)\\{\frac {1}{r}}\left[{\frac {\partial }{\partial r}}\left(rF_{\theta }\right)-{\frac {\partial F_{r}}{\partial \theta }}\right]\end{pmatrix}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/d7d67c3027e7e7d8a3ce3e2ce56fc30119e69127)
Hengerkoordinátákkal: :
Görbe vonalú derékszögű koordináta-rendszerben:
, ahol
A rotáció előjelet vált, ha balos koordináta-rendszerről jobbos koordináta-rendszerre térünk át.
Két dimenzióban
A
vektortérben a következő módon számítható a rotáció:
![{\displaystyle \operatorname {rot} {\vec {V}}={\frac {\partial V_{y}}{\partial x}}-{\frac {\partial V_{x}}{\partial y}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/4c60a02ce13600fccd7e71c3741f16baed3292fb)
Ez éppen egy háromdimenziós vektormező rotációjának a harmadik koordinátája.
A rotáció mint örvénysűrűség
Az örvénysűrűségként való értelmezés a Stokes-tétel következő infinitezimális alakján nyugszik:
Itt
egy tetszőlegesen irányított
normálisú kis felületdarab; felszíne
, és irányított határgörbéje
.
A divergenciával analóg módon a legtöbb itt megadott állítás levezethető ebből a formulából.
Felbontási tétel
A
kétszer folytonosan differenciálható háromdimenziós vektormező, amely a végtelenben elég gyorsan tart nullához, felbontható egy
örvénymentes rész és egy forrásmentes
rész összegére:
.
Az örvénymentes részt meghatározza a forrássűrűsége:
, ahol
.
A forrásmentes részre hasonlók teljesülnek, ha
skalárpotenciálja helyett az
vektorpotenciált vesszük, és a
meg a
kifejezéseket a
meg a
kifejezések helyettesítik
Stokes integráltétele
A rotáció szerepet játszik a vektoranalízisben fontos Stokes-tételben, aminek segítségével a felszíni integrál görbe menti integrállá alakítható:
Számolási szabályok
Minden
konstansra, minden
skalármezőre és minden
,
vektormezőre fennáll:
![{\displaystyle \operatorname {rot} (c\cdot {\vec {F}})=c\cdot \operatorname {rot} {\vec {F}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/d1560ab28c2ad5eee6800204624e34320f754c46)
![{\displaystyle \operatorname {rot} ({\vec {F}}+{\vec {G}})=\operatorname {rot} {\vec {F}}+\operatorname {rot} {\vec {G}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/a5d7a4cadc3adffe18dd51d9249b602e2770ab89)
![{\displaystyle \operatorname {rot} ~\operatorname {grad} \,u={\vec {0}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/c23990d5685b3988b24022231cf59963ff780797)
![{\displaystyle \operatorname {rot} (u\cdot {\vec {F}})=u\cdot \operatorname {rot} {\vec {F}}+(\operatorname {grad} \,u)\,\times {\vec {F}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/b87345774e2f73b8452d1f00db3348907ae6190d)
- további szorzási szabályok
![{\displaystyle \operatorname {rot} ({\vec {F}}\times {\vec {G}})=\left({\vec {G}}\cdot \operatorname {grad} \right){\vec {F}}-\left({\vec {F}}\cdot \operatorname {grad} \right){\vec {G}}+{\vec {F}}\,(\operatorname {div} \,{\vec {G}})-{\vec {G}}\,(\operatorname {div} \,{\vec {F}})}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/b56704640fe81a601a1e67d0094a28aa6cdcd554)
![{\displaystyle \operatorname {rot} (\operatorname {rot} {\vec {F}})=\operatorname {grad} (\operatorname {div} \,{\vec {F}})-\Delta \,{\vec {F}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/d3aac5a64f1cfcb4c6b5615d5b063ba3bc01df44)
Általánosítás tetszőleges fokú tenzormezőkre
Egy vektormező értelmezhető elsőfokú tenzormezőként. Az Einstein-féle összegkonvenció és a Levi-Civita-szimbólum alapján egy vektormező rotációja így írható:
![{\displaystyle (\nabla \times {\vec {F}})_{i}=\epsilon _{ijk}\partial _{j}F_{k}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/0178f25ed74745ad7727f0b366eab515d24efdc4)
A tetszőleges fokú
tenzorokra ez alapján az általánosítás nyilvánvaló:
![{\displaystyle (\nabla \times F)_{i}=\epsilon _{ijk}\partial _{j}F_{j_{1},j_{2},\dots ,j_{N-1},k}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/3c6af93bef3673e8b4da688416e6c8fcf828c8df)
Források
- Adolf J. Schwab: Begriffswelt der Feldtheorie. Springer Verlag, ISBN 3-540-42018-5
Külső hivatkozások
A rotációról érthetően (magyar)